Для чего используется коэффициент стьюдента в физике
Для чего используется коэффициент стьюдента в физике
Для уменьшения влияния случайных ошибок необходимо произвести измерение данной величины несколько раз. Предположим, что мы измеряем некоторую величину x. В результате проведенных измерений мы получили значений величины :
Так как оценочные значения результата измерений 
Например, измеряя длину некоторого отрезка, окончательный результат мы записали в виде
Таким образом, задача заключается в том, чтобы, имея выборку (2), найти оценку результата измерений 
Эта задача может быть решена с помощью теории вероятностей и математической статистики.
В большинстве случаев случайные ошибки подчиняются нормальному закону распределения, установленного Гауссом. Нормальный закон распределения ошибок выражается формулой
где Δx отклонение от величины истинного значения;
σ истинная среднеквадратичная ошибка;
σ 2 дисперсия, величина которой характеризует разброс случайных величин.
Поскольку кривая распределена симметрично относительно оси ординат, можно утверждать, что равные по величине, но противоположные по знаку ошибки равновероятны. А это дает возможность в качестве оценки результатов измерений взять среднее значение всех элементов выборки (2)
где n число измерений.
Итак, если в одних и тех же условиях проделано n измерений, то наиболее вероятным значением измеряемой величины будет ее среднее значение (арифметическое). Величина 
Средней квадратичной ошибкой отдельного результата измерения называется величина
Она характеризует ошибку каждого отдельного измерения. При n → ∞ S стремится к постоянному пределу σ
С увеличением σ увеличивается разброс отсчетов, т.е. становится ниже точность измерений.
Среднеквадратичной ошибкой среднего арифметического называется величина
Это фундаментальный закон возрастания точности при росте числа измерений.
Ошибка 

Эта методика расчета ошибок дает хорошие результаты (с надежностью 0.68) только в том случае, когда одна и та же величина измерялась не менее 30 50 раз.
В 1908 году Стьюдент показал, что статистических подход справедлив и при малом числе измерений. Распределение Стьюдента при числе измерений n → ∞ переходит в распределение Гаусса, а при малом числе отличается от него.
Для расчета абсолютной ошибки при малом количестве измерений вводится специальный коэффициент, зависящий от надежности P и числа измерений n, называемый коэффициентом
Стьюдента t.
Опуская теоретические обоснования его введения, заметим, что
где Δx абсолютная ошибка для данной доверительной вероятности;

Для этого удобнее воспользоваться таблицей 3, в которой интервалы заданы в долях величины σ, являющейся мерой точности данного опыта по отношению к случайным ошибкам.
Таблица 2
| n | Значения Р | ||||
| 0.6 | 0.8 | 0.95 | 0.99 | 0.999 | |
| 2 | 1.376 | 3.078 | 12.706 | 63.657 | 636.61 |
| 3 | 1.061 | 1.886 | 4.303 | 9.925 | 31.598 |
| 4 | 0.978 | 1.638 | 3.182 | 5.841 | 12.941 |
| 5 | 0.941 | 1.533 | 2.776 | 4.604 | 8.610 |
| 6 | 0.920 | 1.476 | 2.571 | 4.032 | 6.859 |
| 7 | 0.906 | 1.440 | 2.447 | 3.707 | 5.959 |
| 8 | 0.896 | 1.415 | 2.365 | 3.499 | 5.405 |
| 9 | 0.889 | 1.397 | 2.306 | 3.355 | 5.041 |
| 10 | 0.883 | 1.383 | 2.262 | 3.250 | 4.781 |
| 11 | 0.879 | 1.372 | 2.228 | 3.169 | 4.587 |
| 12 | 0.876 | 1.363 | 2.201 | 3.106 | 4.437 |
| 13 | 0.873 | 1.356 | 2.179 | 3.055 | 4.318 |
| 14 | 0.870 | 1.350 | 2.160 | 3.012 | 4.221 |
| 15 | 0.868 | 1.345 | 2.145 | 2.977 | 4.140 |
| 16 | 0.866 | 1.341 | 2.131 | 2.947 | 4.073 |
| 17 | 0.865 | 1.337 | 2.120 | 2.921 | 4.015 |
| 18 | 0.863 | 1.333 | 2.110 | 2.898 | 3.965 |
| 19 | 0.862 | 1.330 | 2.101 | 2.878 | 3.922 |
| 20 | 0.861 | 1.328 | 2.093 | 2.861 | 3.883 |
| 21 | 0.860 | 1.325 | 2.086 | 2.845 | 3.850 |
| 22 | 0.859 | 1.323 | 2.080 | 2.831 | 3.819 |
| 23 | 0.858 | 1.321 | 2.074 | 2.819 | 3.792 |
| 24 | 0.858 | 1.319 | 2.069 | 2.807 | 3.767 |
| 25 | 0.857 | 1.318 | 2.064 | 2.797 | 3.745 |
| 26 | 0.856 | 1.316 | 2.060 | 2.787 | 3.725 |
| 27 | 0.856 | 1.315 | 2.056 | 2.779 | 3.707 |
| 28 | 0.855 | 1.314 | 2.052 | 2.771 | 3.690 |
| 29 | 0.855 | 1.313 | 2.048 | 2.763 | 3.674 |
| 30 | 0.854 | 1.311 | 2.045 | 2.756 | 3.659 |
| 31 | 0.854 | 1.310 | 2.042 | 2.750 | 3.646 |
| 40 | 0.851 | 1.303 | 2.021 | 2.704 | 3.551 |
| 60 | 0.848 | 1.296 | 2.000 | 2.660 | 3.460 |
| 120 | 0.845 | 1.289 | 1.980 | 2.617 | 3.373 |
| ∞ | 0.842 | 1.282 | 1.960 | 2.576 | 3.291 |
Таблица 3
| Δ = Δx/σ | Значения Р | |||||
| 0.5 | 0.7 | 0.9 | 0.95 | 0.99 | 0.999 | |
| 1.0 | 2 | 3 | 5 | 7 | 11 | 17 |
| 0.5 | 3 | 6 | 13 | 18 | 31 | 50 |
| 0.4 | 4 | 8 | 19 | 27 | 46 | 74 |
| 0.3 | 6 | 13 | 32 | 46 | 78 | 127 |
| 0.2 | 13 | 29 | 70 | 99 | 171 | 277 |
| 0.1 | 47 | 169 | 273 | 387 | 668 | 1089 |
При обработке результатов прямых измерений предлагается следующий порядок операций:
Рассмотрим на числовом примере применение приведенных выше формул.
Пример. Измерялся микрометром диаметр d стержня (систематическая ошибка измерения равна 0.005 мм ). Результаты измерений заносим во вторую графу таблицы, находим 

Таблица 4
Задавшись надежностью P = 0.95, по таблице коэффициентов Стьюдента для шести измерений найдем t = 2.57. Абсолютная ошибка найдется по формуле (10).
Сравним случайную и систематическую ошибки:
следовательно, δ = 0.005 мм можно отбросить.
Основные статистики и t-критерий Стьюдента
В ходе рассмотрения примера мы будем использовать вымышленные сведения, чтобы читатель мог провести необходимые преобразования самостоятельно.
Так, допустим, в ходе исследований изучали влияние препарата А на содержание вещества В (в ммоль/г) в ткани С и концентрацию вещества D в крови (в ммоль/л) у пациентов, разделенных по какому-то признаку Е на 3 группы равного объема (n = 10). Результаты такого выдуманного исследования приведены в таблице:



(произносится «икс с чертой»):

от некоторого известного значения m
= |13,1-11,82| = |13,1-14,38| = 1,28
Уильям Госсет


